Участник:Kiseliov/Метод регуляризации Тихонова

Автор: Киселёв Е. И.

ЧАСТЬ. Свойства и структура алгоритмов

Общее описание алгоритма

Метод регуляризации Тихонова заключается в следующем:

Нам дано некоторое искажённое изображение (в нашем случае мы рассматриваем статические аберрации). Фактически, некоторое изображение искажается при помощи свёртки с так называемым ядром. То есть, мы имеем уравнение Фредгольма первого рода типа свертки вида:

[math]\displaystyle{ K \circledast z =\textstyle\int\limits_{-\infty}^{\infty}\textstyle\int\limits_{-\infty}^{\infty}K(x_1-s_1,x_2-s_2 )z(s_1,s_2 )ds_1\,ds_2 = u(x_1,x_2 ), -\infty\lt x_1,x_2\lt \infty }[/math]

Здесь [math]\displaystyle{ K(x_1,x_2 )∈L_2 (\mathbb{R}^2) }[/math] – аппаратная функция прибора (ядро), [math]\displaystyle{ u(x_1,x_2 )∈L_2 (\mathbb{R}^2) }[/math] – искаженное изображение, а [math]\displaystyle{ z(x_1,x_2 ) }[/math] – искомое реконструируемое изображение.

Наша задача - восстановить исходное изображение, зная параметры ядра. Метод регуляризации Тихонова говорит о том, что решение имеет вид:

[math]\displaystyle{ z(x_1 ,x_2 ) = \frac{1}{4\pi^2}\textstyle\int\limits_{-\infty}^{\infty}\textstyle\int\limits_{-\infty}^{\infty}\frac{\bar K (-\omega_1,-\omega_2)\bar u (\omega_1,\omega_2)}{|\bar K (\omega_1,\omega_2 )|^2+\alpha M(\omega_1,\omega_2)}e^{i(\omega_1x_1 + \omega_2x_2)}d\omega_1\,d\omega_2 }[/math]

Здесь [math]\displaystyle{ \bar K (x_1,x_2 ) }[/math] – спектр ядра, [math]\displaystyle{ \bar u (x_1,x_2 ) }[/math] – спектр искаженного изображения, а [math]\displaystyle{ M(\omega_1,\omega_2) }[/math] – заданная четная функция, обладающая следующими свойствами:

1. [math]\displaystyle{ M(\omega_1,\omega_2) }[/math] кусочно-непрерывна в любой конечной области
2. [math]\displaystyle{ M(\omega_1,\omega_2) }[/math] неотрицательна: [math]\displaystyle{ M(0,0)\ge0 }[/math] и [math]\displaystyle{ M(\omega_1,\omega_2)\gt 0 }[/math] при [math]\displaystyle{ \omega_1,\omega_2\neq0 }[/math]
3. для достаточно больших [math]\displaystyle{ |\omega_1|,|\omega_2| \Rightarrow M(\omega_1,\omega_2)\ge C\gt 0 }[/math]
4. для [math]\displaystyle{ \forall \alpha \gt 0 \Rightarrow \frac{\bar K (-\omega_1,-\omega_2)}{|\bar K (\omega_1,\omega_2 )|^2+\alpha M(\omega_1,\omega_2)}∈L_2 (\mathbb{R}^2) }[/math]

Математическое описание алгоритма

Пусть нам даны спектры искажённого изображения [math]\displaystyle{ \bar u_{nm} }[/math] и ядра [math]\displaystyle{ \bar K_{nm} }[/math] - это матрицы, состоящие из комплексных чисел, размера [math]\displaystyle{ N }[/math] на [math]\displaystyle{ M }[/math]. Тогда спектр исходного изображения в позиции [math]\displaystyle{ (i, j) }[/math] находится по формуле:

[math]\displaystyle{ \bar z_{ij} =\frac{(\bar K_{ij})^*\bar u_{ij} (\vartriangle x)^2}{\bigl|\bar K_{ij}\bigl|^2(\vartriangle x)^4+\alpha \bigl(\bigl(\frac{\pi}{2R}\bigl)^2(i^2+j^2)\bigl)^r} }[/math]

Здесь [math]\displaystyle{ \vartriangle x=\frac{4R}{N} }[/math], где R - один из параметров ядра (известная, наперёд заданная величина).[math]\displaystyle{ (\bar K_{ij})^* }[/math] - сопряжение спектра ядра. [math]\displaystyle{ \alpha }[/math] и [math]\displaystyle{ r }[/math] - параметры метода.

В нашем модельном случае будем считать изображение симметричным, т. е. [math]\displaystyle{ M=N }[/math]. Также в реализации будем считать [math]\displaystyle{ \alpha = 10000 }[/math] и [math]\displaystyle{ r = 1 }[/math] (наиболее подходящие параметры в нашем случае).

Вычислительное ядро алгоритма

В данном методе вычислительное ядро совпадает с алгоритмом, так как в позиции [math]\displaystyle{ (i, j) }[/math] вычисления производятся независимо по формуле, указанной пункте 1.2.

Вычислительная сложность формулы - 3 умножения в числителе, 9 умножений, 2 сложения в знаменателе и одно общее деление (возведение в степень не считаем, так как положили [math]\displaystyle{ r = 1 }[/math]). Итого 15 операций. Всего формула будет применена [math]\displaystyle{ N^2 }[/math] раз (здесь учтено [math]\displaystyle{ M=N }[/math]).

Входные и выходные данные алгоритма

Входные данные: Спектр искажённого изображения и спектр ядра свёртки. Обычно дано искажённое изображение (от которого берётся преобразование Фурье). Мы считаем параметры ядра известными. Оно генерируется, и затем от него берётся преобразование Фурье (получается спектр).

Выходные данные: Спектр исходного изображения. Спектр можно преобразовать в изображение с помощью обратного преобразования Фурье.

Литература

• Тихонов А.Н., Арсенин В.Я. Методы решения некорректных задач. – М.: Наука, 1979.
• Тихонов А.Н., Гончарский А.В., Степанов В.В., Ягола А.Г. Численные методы решения некорректных задач. – М.: Наука, 1990.
• Гудмен Дж. Введение в фурье‐оптику. – М.: Мир, 1970. 364 с.